利用光电效应测普朗克常数实验实验中实测的光电管的伏安特性曲线与理想曲线有何不同?“抬头点”的确切含义是什么?

实验中通过改变入射光的频率,测出相应截止电压Us,在直角坐标中作出Us υ关系曲线,若它是一根直线,即证明了爱因斯坦方程的正确,并可由直线的斜率K=h/ υ,求出普朗克常数.
显然,测量普朗克常数的关键在于准确地测出不同频率υ所对应的截止电压Us,然而实际的光电管伏安特性曲线由于某种因素的影响与理想曲线（图4-4-2）是不同的.下面对这些因素给实验结果带来的影响进行分析、认识,并在数据处理中加以修正.
首先,由于光电管在加工制作和使用过程,阳极常会被溅射上光阴极材料,当光照射光阴极时,不可避免有部分光漫反射到阳极上,致使阳极也发射光电子,而外加反向电场对阳极发射的光电子成为一个加速场,它们很快到达阳极形成反向电流.
其次,光电管即使没有光照,在外加电压下也会有微弱电流通过,称为光电管的暗电流.产生暗电流的主要原因是极间绝缘电阻漏电（包括管座及玻璃壳内外表面的漏电）和阴极在常温下的热电子发射,暗电流与加电压基本上成线性关系.
由于上述两个原因的影响,实测的光电流实际上是阴极光电子发射形成的光电流、阳极光电子发射形成的反向电流和光电管暗电流的代数和.使实际的伏安特性曲线呈现图4-4-4所示形状,因此,真正的截止电压Us并不是曲线与U轴的交点,因为此时阴极光电流并未截止,当反向电压继续增大时,伏安特曲线将向反向电流继续延伸,达到B点时逐渐趋向饱和.B点所对应的应向电压才是对应频率υ下的截止电压.从整个曲线看,B点是负值电流的变化率开始增大的“抬头点”,所以在实际中确定截止电压Us是要准确地从伏安特性曲线中找出“抬头点”所对应的电压值.